充電時間定電流コンデンサコンデンサを定数EDCの源から充電します

コンデンサー - 電荷を蓄積するように設計された電子部品。コンデンサが電荷を蓄積する能力はその主な特性に依存します - 容量. コンデンサ（C）の静電容量は、電荷量（Q）の電圧（U）の比として定義される。

コンデンサの静電容量はInで測定されます ファラデイ （f） - イギリスの科学者物理学のマイケルファラデーにちなんで名付けられた単位。容量B 1人のファラデ （1f）はチャージ数の数値に等しい 一人のペンダント （1C）、コンデンサの電圧を生成する 1ボルト （1V）。それを思い出します 一人のペンダント （1C）は、導体を通過した電荷の値と等しい たった1秒 現在の強度の（1Sec）一匹（1a）。

ただし、ペンダントは、ほとんどのコンデンサがどれだけのコンデンサーが維持できるかについての非常に大量の料金です。このため、マイクロフララッド（μFまたはUF）、ナノフォワード（NF）およびPYCOFARADES（PF）は通常、容器を測定するために使用されます。

1μF\u003d 0.000001 \u003d 10 -6 F

1NF \u003d 0.0000001 \u003d 10 -9 F

1pf \u003d 0.000000000001 \u003d 10 -12 f

フラットコンデンサー

さまざまな形状のコンデンサの多くの種類があります内部機器。最も簡単でプリンシパル - フラットコンデンサーを考えてください。フラットコンデンサは、2つの平行な導体プレート（プレート）、空気を隔てて互いに電気的に絶縁された、または特殊な誘電体（例えば、紙、ガラスまたは雲母）からなる。

コンデンサ電荷。電流

その意図では、コンデンサはバッテリーに似ていますが、それでも非常に異なります仕事の原理最大容量、充電/放電速度。

平坦な凝縮器の運転の原理を考慮してください。あなたがそれに接続した場合電源一方のプレート上に、導体の一板は、他方の正荷電粒子上に、イオンの形態の電子の形で負に帯電した粒子を組み立て始める。プレート間に誘電体があるので、荷電粒子は凝縮器の反対側に「ジャンプ」できない。しかしながら、電子は電源から凝縮器プレートへ移動する。そのため、チェーン内で電流が進行中です。

チェーン内のコンデンサーの包含の最初は、そのプレート上で最も自由なスペースです。その結果、この瞬間の初期電流は最小限の抵抗を満たし、最大である。コンデンサが荷電粒子で充填されると、プレート上の空き場所がまったく止まらないまで、電流は徐々に落下します。

「空」コンデンサの状態と最小電流値を有する「完全な」コンデンサの状態（すなわち、その欠如）との間の時間を呼び出す。 遷移コンデンサ電荷

コンデンサ電荷。電圧

充電の遷移期間の最初は、コンデンサプレート間の電圧はゼロである。荷電粒子がプレート上に現れるとすぐに、マルチチェーン電荷の間に電圧が発生します。これの原因は、板間の誘電体であり、これは互いに対向する符号を用いて互いに探索する電荷を凝縮器の反対側に切り替えることを防止する。

充電の初期段階では、高電流がプレート上の荷電粒子の数を増加させるため、電圧は急速に成長しています。コンデンサが充電されるほど、電流が小さくなり、張力は電圧より遅くなります。移行期間の終わりに、凝縮器上の電圧は完全に成長を停止し、電源の電圧に等しくなる。

チャート上で見られるように、コンデンサ電流は電圧変化に直接依存します。

遷移中のコンデンサ電流を見つけるための式：

IC - コンデンサー電流

c - 静電容量コンデンサ

ΔVC/ΔT - 時間カットのためのコンデンサの電圧の変化

コンデンサーの放電

コンデンサの充電後、電源を切って負荷Rを接続します。コンデンサは既に充電されているため、電源になります。負荷Rはプレート間の通路を形成した。マルチチェーン電荷の間の引力の強さに応じて、一方のプレートに蓄積された負に帯電した電子が、他のプレート上の正帯電イオンに向かって移動します。

rを接続する瞬間に、凝縮器上の電圧は充電の遷移期間の終了後の同じである。 OHM法による初期電流は、荷重抵抗に分割されたプレート上の電圧に等しくなります。

回路が進むとすぐに、コンデンサーは放電を開始します。電荷損失として、電圧が低下します。その結果、電流も低下する。電圧と電流値が減少するにつれて、それらのドロップレートは減少します。

コンデンサの充電時間は、コンデンサCの静電容量と回路Rの全体的な抵抗に依存します。コンデンサの静電容量が大きいほど、チャイルドを通過する必要があり、時間が長くなります。充放電プロセス（電流は電荷の量として定義され、単位時間当たりの導体に渡されます）。抵抗Rが大きいほど、電流が小さくなります。したがって、より多くの時間が課金されます。

RC製品（抵抗値を乗算された抵抗）は一時的な定数τ（TAU）を形成する。 1τの場合、凝縮器は63％充電または排出されます。 5τの場合、凝縮器は完全に充電または放電される。

明確にするために、我々は値を置き換えます：20マイクロフレードの容量、1キロームでの抵抗、そして10Vでの電源の容量を置き換えます。課金プロセスは次のようになります。

コンデンサーデバイスコンテナは何ですか？

フラットコンデンサの容器は、3つの主な要因によって異なります。

プレートスクエア - A.

プレート間の距離 - D.

プレート間の物質の相対誘電透過性 - ∞

プレートエリア

凝縮器プレートの面積が大きいほど、より帯電した粒子をそれらの上に配置することができ、そして容器が大きい。

プレート間の距離

コンデンサの静電容量は、プレート間の距離に反比例します。この因子の影響の性質を説明するためには、宇宙における電荷の相互作用の力学を思い出すことが必要である（静電星）。

コンデンサが電気回路にない場合、2つの力はそのプレート上にある荷電粒子に影響を与えます。第1のプレート上の隣接する粒子の同じ電荷の間の反発力の力。第二に、反対側のプレート上に位置する粒子間の様々な電荷の引力の強さである。互いに近いほどプレートがあることがわかり、反対の符号を有する電荷の誘引の全力が大きく、より多くの電荷を1つのプレートに配置することができる。

相対誘電率

コンデンサ容量に影響を与える重要な要因は、プレート間の材料の特性です。 比誘電率ν。これは示す無次元の物理的価値です 誘電体中の2つの自由電荷の相互作用の強さが真空よりも小さい回数。

より高い誘電率を有する材料は、大きな容器を提供することを可能にする。これはこの効果によって説明されています偏光 - 誘電原子の電子の正帯電凝縮板への変位

偏光は誘電体の内部電界を作り出し、それは凝縮器の電位（電圧）の一般的な差を弱める。電圧Uは電荷Qのコンデンサへの流入を防止する。その結果、ストレスリダクションは、より多くの電荷のコンデンサへの配置に寄与する。

以下は、凝縮器に使用されるいくつかの絶縁材料の誘電率値の例です。

空気 - 1.0005。

紙 - 2.5から3.5まで

ガラス - 3から10まで

雲母 - 5から7まで

金属酸化物粉末 - 6から20まで

定格電圧

容量の後の2番目に重要な特徴 最大定格コンデンサ電圧。このパラメータは表されます最大電圧これはコンデンサに耐えることができます。過剰なこの値は、プレートと短絡の間の絶縁体の「破断」につながります。定格電圧は、絶縁体の材料とその厚さ（プレート間の距離）に依存します。

なお、交流電圧を扱う場合は、ピーク値（期間最大の瞬間電圧値）を考慮する必要があることに注意してください。たとえば、実効電源電圧が50Vの場合、そのピーク値は70Vを超えるとなります。従って、70Vを超える公称電圧を有するコンデンサを使用する必要がある。しかしながら、実際には、それに適用される最大可能電圧の少なくとも2倍の公称電圧を有するコンデンサを使用することを推奨する。

漏れを話す

コンデンサの動作中にも、そのようなパラメータが漏れ電流として考慮される。実生活では、プレート間の誘電体は依然として小さい電流を通過し、これは凝縮器の初期電荷の時間とともに損失をもたらす。

必要になるだろう

- コンデンサの能力や幾何学的パラメータの知識。
- コンデンサーのエネルギーや充電に関する知識。

命令

それが蓄積されたエネルギーの電流値が知られていると同時に、凝縮器プレート間の電圧を見つけます。キャパシタによって蓄積されたエネルギーは、式W \u003d（C≠U 2）/ 2で計算することができ、ここで、Cは容量であり、Uはプレート間の電圧である。したがって、電圧値は、容器内に分割された二重エネルギー値から根として得ることができる。つまり、u \u003d√（2×w / c）である。

コンデンサによって蓄えられたエネルギーは、それに含まれる電荷の値（数量）とプレート間の電圧に基づいて算出することもできる。これらのパラメータ間の対応関係を指定する式は、次の形式を有する.w \u003dq∈U/ 2（ここで、Qは充電）。その結果、エネルギーを知ることができ、その板間の電圧を式：U \u003d 2≧W / Qで計算することが可能である。

コンデンサ上の電荷は、そのプレートに印加される電圧とデバイスの容量の両方に比例します（それは式q \u003d c≠uによって決まります）、次に充電と容量を知ることができ、そして電圧を見つけることができます。したがって、計算のために、式：u \u003d q / cを使用する

既知の幾何学的およびパラメータを有するコンデンサの電圧値を得るために、まずその容器を計算する。 2つの導電板からなる簡単な平坦な凝縮器の場合、分割されたものは、それらの寸法と比較して無視できる距離を分けて、容器は式：C \u003d（ε0≒S）/ dで計算することができる。ここで、Dはプレート間の距離、Sはそれらの領域です。 ε0の値は電気的定数（定数、8.8542 10 ^ -12f / m）であり、εはプレート間の空間の相対誘電透過性である（物理的な基準書から見られることができる）。容器の計算は、ステップ1~3で与えられた方法のうちの1つによって電圧を計算します。

注意

凝縮器間の応力を計算するときに正しい結果を得るために、計算する前に、SIシステム内のすべてのパラメータの値が計算されます。

コンデンサ方式を1つまたは別の場所で使用できるかどうかを知るためには、定義する必要があります。このパラメータを見つける方法は、それがコンデンサ上で指定され、まったく示されているかによって異なります。

必要になるだろう

容量計

命令

大きい コンセンター 容量通常、オープンテキストで指定されています.0.25μFまたは15 UF。この場合、その定義の方法は簡単です。

大きくない コンセンター （SMDを含む）容量 2桁または3桁。最初のケースでは、ピコファラデに示されています。 2番目のケースでは、最初の2桁容量そして3番目のユニットが表現されています：1 - ピコフラデスの1ダース。
2 - 何百人ものピコフラデス;
3 - ナノフォード
4 - 1ダースのナノファラッド。
5 - マイクロフラックスの株式。

ラテン文字と数字の組み合わせを使用するタンク指定システムもあります。文字は次の数字を示します.a - 10;
B - 11;
C - 12;
D - 13;
E - 15;
F - 16;
G - 18;
H - 20;
j - 22;
K - 24;
L - 27;
M - 30;
n - 33;
P - 36;
Q - 39;
R - 43;
S - 47;
T - 51;
U - 56;
v - 62;
W - 68;
X - 75;
y - 82;
z - 91.数の数に、以前に次の数値に等しい数字になる数10を乗算する必要があります。結果はピコファラデで表現されます。

コンデンサがあります容量それがまったく示されていない。あなたはおそらく彼らに会いました、毎日のランプのスターターで。この場合、測定値容量あなたは特別なデバイスだけでしかできません。それらはデジタルと橋です。いずれにせよ、コンデンサが特定の装置に半田付けされている場合、それは励磁されるべきであり、それにフィルタコンデンサとコンデンサ自体を放電されるべきである。容量それは測定されるべきです、そしてその後にそれを落ちるだけです。その後、デバイスに接続する必要があります。デジタルメーターでは、まずクールな制限を選択してから、過負荷が表示されるまで切り替えます。その後、スイッチは1つの制限に転送され、読み取りを読み取る、スイッチの位置によって決定されます。ブリッジメーターでは、それらのそれぞれが一端からレギュレータをスクロールします。スピーカーからの音が消えている間、スケールのスケールの。消失を実現した結果、レギュレータのスケールが結果を読み取り、表現されている単位もスイッチの位置によって決まります。コンデンサはデバイスに取り付けられます。

注意

荷電コンデンサをメーターに接続しないでください。

情報源：

容量参照ハンドブック

電気の価値を見つけます充電 2つの方法で存在することができます。 1 - 未知の相互作用の強さを測定します充電よく知られており、クロンの法律の助けを借りて、その価値を計算します。 2つ目は、公知の電場で電荷を供給し、それが作用する強さを測定することです。測定のために充電のための導体の断面を流れる一定時間現在の強度を測定し、時間の値に乗算します。

必要になるだろう

敏感なダイナモメーター、ストップウォッチ、電流計、静電界のメーター、エアコンデンサ。

命令

測定充電それを使えば、有名な課金されたもので、1つの体が知られていて、それに未知の電荷を持ってメートルでそれらの間で測定されます。料金は対話し始めます。ダイナモメーターを使用して、それらの相互作用の力を測定します。未知の値を計算します充電 - これを行うために、測定された距離の2乗は電力の値を乗算し、それを既知の電荷に分割します。結果の結果は9 10 ^ 9で除算されます。結果は価値になります充電クーロンで（Q \u003d FR²/（Q0 9 10 ^ 9））。電荷が想定されている場合、それらが誘致されている場合は同じです。

価値の測定充電電界範囲に入り、特別な装置（電界計）を有する一定の電界の値。そのような装置がない場合は、エアコンデンサを充電し、電荷を充電し、そのプレート上の電圧を測定し、プレート間の距離を分割する - これは1メートル当たりのボルト内の凝縮器内の電界の値となる。フィールドに未知の料金をかけてください。敏感なダイナモメータを使用して、それに取り組む電力を測定します。測定を話します。電界強度の電力の値を行使してください。結果は価値になります充電キュロンで（q \u003d f / e）。

測定充電導体を持つ電気回路の横シーケンスを流し、電流計を一貫して接続します。電流源に閉じ、電流計をアンペア内の電流強度を測定します。同時に、回路が電流であったストップウォッチチェック。受信した時間の間の電流の値を乗算するには、この間、それぞれの断面を通る電荷を調べる（Q \u003d I t）。測定するときは、導体を過熱させず、起こりませんでした短絡.

凝縮器は電荷を蓄積することができる装置と呼ばれる。凝縮器内の正確な電気エネルギーの数はその特徴を特徴とする容量。ファラデスで測定されています。 1つのPharadeの容器は、そのプレート上の電位差が1ボルトであるときに1つのペンダントに電荷を帯びた凝縮器に対応していると考えられている。

命令

フラットのコンテナを決定します コンデンサー 式C \u003d SE E0 / Dによれば、Sは1つのプレートの表面積、D - プレート間ではEは比誘電率であり、それはプレート間の空間を充填する（それは真空に等しい）。）、E0は電気的定数であり、8,854187817 10（-12）F / Mに等しい。上記式からの支持は、容量の大きさが導体領域に依存し、それらと誘電体材料との間に依存する。誘電体として塗布することも雲母を塗布することができる。

球状の容器を計算します コンデンサー 式C \u003d（4P E0 R2）/ Dによると、nは数「Pi」、R - 球の半径、dはその球の間のギャップの大きさである。球状の容器の疲れ コンデンサー 同心円状球に直接比例し、球間の距離に反比例します。

円筒形のコンテナを計算します コンデンサー 式C \u003d（2P E E0 L R 1）/（R 2 - R 1）に従って、Lは長さである。 コンデンサー、Pは、その円筒形プレートの半径を「Pi」、R1およびR2 - である。

回路内のコンデンサが並列に接続されている場合は、式C \u003d C1 + C2 + ... + CNに従って合計タンクを計算します。ここで、C1、C2、... CN - 接続コンデンサと平行なコンテナ。

式1 / C \u003d 1 / C1 + 1 / C2 + ... + 1 / Cに従って連続接続されたコンデンサの総容器を計算します。ここで、C1、C2、... CNは連続して接続されたコンデンサの容器です。

注意

任意の凝縮器については必ずしもラベル付けされなければならず、それは英数字または色であり得る。マーキングはそのパラメータを反映しています。

情報源：

抵抗器、コンデンサ、インダクタのカラーマーキング

容量 - ファラデスで表されるシステムSIの値。使用されていますが、実際には、それからのデリバティブのみがマイクロファクラフト、ピコファラッドなどです。平坦なコンデンサの電気容量に関しては、このギャップでは、誘電体の種類からのプレートとそれらの面積の間のギャップに依存します。

命令

コンデンサクランプが同じ領域を持ち、もう一方の上に位置を持ち、1つのプレートの面積を厳密に計算します。そのうちの1つが比較的異なる場合、それらは異なるか、プレートが重なっている領域の面積を算出する必要がある。

この場合、一般に許容される式が使用され、そのような幾何学的形状の領域を円として計算し、長方形（S \u003d AB）、その特定のケース（S）。 \u003d a ^ 2） - その他。

あなたに与えられた条件下では、タスクは、コンデンサと相対プレートとの間に配置されているこの材料の絶対誘電率として示されてもよい。絶対透磁率はF / M（1メートル当たりのファラデス）で表され、相対は無次元の値です。

媒体（この場合の誘電体）の比誘電透過性の場合、係数が使用され、これは材料の絶対誘電率および同じ特性を示しているが、またはむしろ1回の回数である。 2番目です。相対誘電透過性を絶対的に並進させ、次いで電気的定数に得られた結果を倍増します。それは8.854187817×10 ^（ - 12）F / Mであり、実際には真空の誘電透過性である。

導体（コンデンサ）の特性、電荷を蓄積するその能力の尺度。

コンデンサは、誘電体によって分離された2つの導体（プレート）からなる。コンデンサの静電容量は周囲の本体に影響を与えるべきであるので、導体はそのような形態を与えるので、累積電荷によって生成されるフィールドはコンデンサプレート間の狭い間隙に集中するようにする。この状態は満足しています.1）2つの平板。 2）2つの同心球。 3）2つの同軸シリンダー。したがって、プレートの形に応じて、コンデンサは平坦、球状、および円筒形に分けられます。

フィールドはコンデンサの内側に集中しているので、テンション線は1つのプラグから始まり、別のプラグから始まり、したがって異なるプレート上に発生する自由な電荷はモジュールに等しく、符号とは反対側にある。コンデンサの容量の下では、コンデンサ内に蓄積された電荷Qの比率に等しい物理値が、そのプレート間の電位差（φ1~φ2）

大容量の場合、コンデンサは並列に接続されています。この場合、全てのコンデンサのプレート間の電圧は等しくなる。接続されたコンデンサに平行なバッテリの総容量は、バッテリに含まれるすべてのコンデンサのコンテナの合計に等しい。

コンデンサは、次の機能とプロパティに従って分類できます。

1）目的上 - 定数および可変容量コンデンサ。

2）折り目の形では、凝縮器フラット、球状、円筒形などによって区別される。

3）誘電体の種類 - 空気、紙、雲母、セラミック、電解など

もあります：

凝縮エネルギー：

円筒形キャパシタ容量：

フラットコンデンサの容量

球状コンデンサの容量

式で、私たちは使用しました：

電気容量（コンデンサ容量）

エクスプローラのポテンシャル（電圧）

全部で電子デバイスコンデンサが使用されます。あなたがあなた自身の手でデザインや製造するとき、デバイスのパラメータは特別な式によって計算されます。

コンデンサーの計算

そのような装置の主なパラメータの1つは容器である。 次の式に従って計算することが可能です。

C - 容量、
q - 素子プレートの1つを充電する、
uはプレート間の電位差です。

電気工学では、「プレート間の電位差」の概念の代わりに、「コンデンサの電圧」が使用されています。

要素の容量は、デバイスの設計とサイズには依存しませんが、その上の電圧とプレートの電荷からだけです。しかし、これらのパラメータは、それらと誘電体材料との間の距離に応じて変わり得る。 これは式で考慮されます。

C \u003d CO *ε、ここで：

C - 実容量、
COは、真空またはエアプレートがあるという条件で、理想的です。
εはそれらの間の材料の誘電率である。

例えば、雲母が6の誘電体として使用される場合、そのような装置の容量は空気より6倍大きく、そして誘電体の数が変化すると設計パラメータが変化する。この原理では、容量性位置センサの動作が基づいている。

SI系内の容器の単位は1pharad（f）である。これは大きな値です。したがって、Microfraradsはより頻繁に使用されます（1000000mkf \u003d 1f）、ピコファラデ（1000000pf \u003d 1mkf）。

フラットデザインの計算

εは絶縁材料の誘電率である。
d - プレート間の距離。

円筒形の設計の計算

円筒形キャパシタは、互いに挿入された様々な直径の2つの同軸管である。それらの間に誘電体があります。互いに近いシリンダー半径がそれらの間の距離よりはるかに大きく、円筒形の形状を無視し、平坦なコンデンサが計算されるのと同様の式への計算を減らすことができる。

そのような装置のパラメータは式によって計算される。

C \u003d（2π* L * R *ε）/ D、ここで：

l - デバイスの長さ、
R - シリンダ半径、
ε - 絶縁体の誘電率
d - その厚さ .

球状設計の計算

プレートが互いに取り付けられた2つのボールがある装置があります。 このデバイスの含有式

C \u003d（4π* L * R1 * R2 *ε）/（R2-R1）。ここで、

R1 - 内側球の半径、
R2 - 半径外球,
ε - 誘電率。

単一導体の容量

コンデンサに加えて、個々の導体は電荷を蓄積する能力を有する。単一の導体は、他の導体から無限に遠く離れているような導体と考えられています。 充電された要素のパラメータは式で計算されます。

Q - チャージ
φ - 導体の可能性。

電荷の量は、装置のサイズと形によって、そして環境を決定する。装置の材料は関係ありません。

要素を接続するための方法

必要なパラメータを持つ常に利用可能な要素ではありません。さまざまな方法で接続する必要があります。

並列接続

これは、各凝縮器の第1のプレートが1つの端子または接触に接合されている部分の接続である。同時に、第2のプレートが別の端子に接合される。

このような接続では、すべての要素の接点の電圧は同じになります。それらのそれぞれの電荷は残りの間では独立して起こるので、全体の容量はすべての値の合計に等しい。 それは式によって見つけられます：

ここで、C1-CNは、並列接続に関与する部分のパラメータです。

重要！ コンデンサには限界があります許容された緊張要素の出力につながる超過。有効電圧の異なるデバイスの並列接続では、結果として生じるアセンブリのこのパラメータは最小値の要素に等しくなります。

シリアル接続

これは、第1の要素のプレートのみが端末に接合されている接続である。第2のプレートは、第2の素子の第1のプレートに接合されており、第1の第1のプレートの第2のプレートの第2のプレート。最後の要素の第2の発生のみが第2の端末に結合されている。

この接続では、各デバイス内のコンデンサーの充電は残りに等しくなりますが、それらの上の電圧は異なります。大容量デバイスを充電するには、同じ電荷が小さい電位差を必要とします。したがって、チェーン全体が1つの設計であり、その電位差は全ての素子の応力の量に等しく、コンデンサ電荷は電荷の量に等しい。

シリアル接続は許容電圧を上げ、全体の容量を減少させ、これは最小の要素よりも小さい。

これらのパラメータは次のように計算されます。

有効な電圧：

UABS \u003d U1 + U2 + U3 + ... UN、コンデンサのU1 - UN - 電圧。

総容量：

1 / SOBSCH \u003d 1 / C1 + 1 / C2 + 1 / C3 + ... 1 / CN。ここで、C1~CNは各デバイスのパラメータです。

面白い。 チェーンに2つの要素しかない場合は、衛星\u003d（C1 * C2）/（C1 + C2）を簡略化して使用できます。

混合接続

これは、直列に接続されている部品がある接続であり、並列に接続されています。 チェーン全体のパラメータは次の配列で計算されます。

並列に接続された要素のグループが決定される。
グループごとに、同等の値は別々に計算されます。
接続された部分と平行な各グループの隣にある値に書き込まれる値に書き込まれます。
得られた方式はシリアル方式に相当し、適切な式に従って計算されます。

電子回路を設計する際には、コンデンサやその化合物の製造に容器を見つけることができる式に関する知識が必要です。

ビデオ

荷電体の任意のシステムと同様に、凝縮器はエネルギーを有する。内部の単一の天然の磁場を持つ荷電フラット凝縮器のエネルギーを計算することは困難ではありません。

充電されたコンデンサトーのエネルギー。

コンデンサを充電するためには、正電荷と負の電荷の分離に取り組む必要があります。エネルギーの保存の法則によると、このRAボットは凝縮器のエネルギーに等しい。荷電コンデンサがエネルギーを持っているという事実、あなたがチェーン、共保持白熱灯、RAID-READ電圧を非ボルトに放出するかどうかを確認することができます（図4）。一度のコンデンサでは、ランプが点滅しています。凝縮器のエネルギーは他の形態に予め回転されている。

我々は平らな凝縮器のエネルギーのための式を導き出します。

一方のプレートの充電によって生じる電界強度は等しい E / 2、どこ e.- コンデンサの電界強度 1枚のプレートの均質な場では充電されます q、友達プレートの表面に分散している（図5）。式W P \u003d QEDによると。均一な野外での電荷の潜在的なエネルギーのために、コンデンサのエネルギーは次のとおりです。

これらの形式の嘘は、平らなものだけではなく、コンデンサのエネルギーに有効です。

電界エネルギー

近さの理論によると、荷電体の相互作用のすべてのエネルギーはこれらの本体の電界に集中しています。それは、エネルギーを場歪の主な特性を通して表現できることを意味します。

電場の張力は電位差の差に正比例するので

（u \u003d ed）式によると

凝縮器のエネルギーは、その内部の電界の張力に正比例します。 w p~ e 2。詳細な計算は、単位体積あたりのフィールドのエネルギーについて以下の値を与える、すなわちエネルギー密度の場合：

ε0 - 電気的定数

コンデンサの応用

凝縮器のエネルギーは通常非常に大きくない - 何百ものジュール以下です。なお、納入免除のため、長時間保存されない。したがって、充電コンデンサは、例えば、電気エネルギーの供給源として、AKI-Mugyatorsを交換することはできません。

しかし、これは、エネルギードライブとしてのコンデンサが実用的な進歩を受けないという意味ではありません。それらは1つの重要な性質を有する：コンデンサは、エネルギーを多かれ少なかれ長く降ろすことができ、そして低抵抗の連鎖を通して排出されるとき、それらはほぼ瞬時にエネルギーを与える。このプロパティは実際に広く使われています。

写真に適用されたフラッシュランプは給電されています電気ショック特殊なバッテリーで充電されたコンデンサーの放電。ランプ列の吸引源の励起は、ガス列チューブの助けを借りて行われ、そのフラッシュは大きな電気骨のコンデンサの電池が放電されたときに発生する。

しかし、コンデントの主な用途は無線工学にあります。これにより、XIクラスで知り合いになります。

コンデンサのエネルギーは、その電気容量に比例し、プラスチックスズ間の電圧の2乗です。このエネルギーはすべて電場に集中しています。場の磁場の密度は電界強度の二乗に比例します。

図。図1を参照する。 2。

DC法則

実際には固定電荷がめったに使用されません。電荷を私たちに住むように強制するために、それらは動きに入れる必要があります - 電流を作り出す。電流はアパートを照らし、機械の動きにつながり、電波を作り出し、全ての電子的に計算機械を循環させる。

荷電粒子の動きの最も簡単な場合を始めます - 定電流を考慮してください。

電気。 TOK電源

私たちは厳密に感電と呼ばれるものを決定します。

どのようなHAドラミング電流が定量的にどのようなものであるかを思い出させます。

ワイヤーの電子がどのようにしてすぐに移動しているかを見つけます。

導体内の荷電時間Titzを駆動するとき、電荷はある場所から別の場所に転送されます。しかしながら、荷電粒子が、例えば、例えば無差別な熱運動をする場合など 金属の自由電子、その電荷移動は継続していない（図1）。電荷は、電子が不安定な動きと共に通常の動きに関与している場合にのみ、プリジェトレーション導体を通って移動する（図2。 ). この場合、彼らは導体が確立すると言う 電気。

あなたが知っているVIIIクラス物理学の過程から 電流は荷電粒子の秩序（方向）移動と呼ばれます。

電流は自由電子またはイオンの秩序移動された動きで発生する。

あなたが全体として中立体を動かすと、膨大な数の電子の産生の動き、および原子核にもかかわらず、電流は起こらない。同じ平均速度の異なる文字の電荷が同じであるため、任意の導体断面を通って運ばれるフル電荷が同時にゼロになります。

電流は特定の方向を持ちます。電流の方向には、正に帯電した粒子の移動方向を取ります。負に帯電した粒子の移動によって電流が形成される場合、電流の方向は粒子の移動の反対方向であると考えられる。

現在の行動導体内の粒子の移動は直接見えません。電流の存在は、それを伴う行為や現象によって判断されなければなりません。

最初に、 電流を流すエクスプローラ、加熱します。

第二に、 電流は導体の化学組成を変えることができます、例えば、その化学成分（銅ムードの溶液から銅など）を割り当てるため。

第三に、 電流は隣接電流と磁性体に電力効果を持ちます。このアクションは呼び出されます 磁気。そのため、導体の近くの磁気矢印が電流に変わります。化学的および熱とは対照的に電流の磁気効果は それが例外なしに全員によって明らかにされているので、基本的なもの。電流の化学薬品効果は、電解質の溶液および溶融物においてのみ観察され、超伝導体からの加熱はない。

現在の電力

回路が回路内で閉じられている場合、それはそれが導体の断面を通してすべての時間の電荷を再交換されることを意味することを意味する。 単位時間当たりの電荷は、シベリア電流と呼ばれる電流の主な定量的特性として機能する。

したがって、現在の強度は電荷の比率に等しい q、時間間隔で断面を介して転送されたかどうか tこの時点で。現在の電流が時間の経過とともに変化しない場合、電流は永続的です。

充電のような現在の強さ、— ベーリンスカラー。彼女は好きなことがあります陽性だから私の 否定しました。電流の電流は導体に沿った方向に依存しており、プラスをとる。電流の方向が導体に沿った正方向の条件付き崩壊と一致している場合の電流/\u003e 0の電流。さもないと /< 0.

電流の強度は、各粒子、粒子の十字センタ、それらの方向への移動速度、および導体の断面積によって担持される電荷\u200b\u200bに依存する。のようだ。

導体（図3）にSの断面を有する。導体内の正方向には、右側の方向の方向を取ります。各粒子の電荷は等しい q 0導体の体積、限られた断面図と1と2 , 含まれています nSL。粒子 p - 粒子濃度。彼らの共有チャージ q \u003d Q Q NSL。粒子が平均速度で左から右へ移動した場合 υ, 時間の間に

検討中の体積で囲まれたすべての粒子は断面2を通過します . したがって、現在の電流は以下のとおりです。

式（2） e.- 電子充電モジュール

例えば、電流I \u003d 1aの強度と導体S \u003d 10 -6 m 2の強度とを用いる。電子エレクトムモジュールE \u003d 1.6~10 -19 CB。各銅原子のVaubatic電子のうちの1つが集められ、そして自由であるので、銅の1m 3の電子数はこの容積中の原子数に等しい。この数字です p\u003d 8.5・10 28 m -3

図番号1。図2図3

電流の存在に必要な条件

電流を作るのに何が必要ですか？それについて考えて、そしてその後この段落を読んでください。

物質内の発生と一定の電流の場合、まず遊離荷電粒子の存在が必要である。正電荷および負電荷が原子または分子内で互いに関連している場合、それらの移動は電流をもたらさないであろう。

自由電荷の存在はまだ発生するのに十分ではありません。規則正しい動きを作成し維持するためには、荷電粒子が必要であり、次に、それらに作用する力が据え置き方向に作用する。この力が作用しなくなると、荷電粒子の秩序のある動きは、それらの移動によって引き起こされる抵抗のために、金属の結晶格子のイオンまたは電解質の中性分子量によって引き起こされるであろう。

荷電粒子では、私たちが知っているように、電界は電力で動作しています。 . 通常、ワイヤ内の電界は、荷電粒子の秩序のある動きを引き起こすことによって引き起こされます。静止症例においてのみ、電荷が静止すると、導体内の電界はゼロである。

導体の内側に電界がある場合は、形状に従って導体の端部間に電位差がある。 電位差が時間的に変化しない場合、導体内では定在電流に設置される。導体に沿って、電位は、導体の一端の最大値から最小値に減少する。この潜在的な減少は簡単な経験で見つけることができます。

非常に乾燥した木の棒ではなく、導体として取り、水平にぶら下がっています。（このようなスティックではあるが依然としてプロリード電流。）電圧源を電圧源とすることができ、導体の様々な部分の電位をグランドから登録することができ、板金箔を使用するために使用することができる。棒。地面と接続する1つの極機、伝導ka（棒）の2番目の端があります。チェーンは不明になります。 MAタイヤのハンドルを回転させるとき、我々はすべてのLCDドットが同じ角度で偏向されることを見出すであろう（図1 ).

それは可能性を意味します すべて地球のエクスプローラの点は同じです。それで、それは導体上の平衡Dawn-DoVのときであるべきです。現在、地面へのスティックのもう一方の端があれば、機械のハンドルを回転させるとき、画像は変わります。（地球は導体であるため、ワイヤの接地がチェーンを閉じます。）アース当たりの端では、リーフレットは全く分散しない。このコニック導体の可能性は地球の電位とほぼ同じです（金属線の電位の電位の低下）。破壊葉の最大角度は、機械に付着したプロボーダの端部になります（図2）。車から除去されたラフティングチーフレットの角度の減少は、ワイヤに沿った電位の低下を示す。

電気ある物質でのみ入手できます 荷電粒子。彼らが動くように、あなたは導体に創造する必要があります 電界。

図1図2

チェーンセクションのオーム法。抵抗

VIIIクラスでは、OMAの法則が研究されました。この法律は簡単ですが、繰り返されなければならないことはとても重要です。

ボルトアンペア特性

前の段落では、導体内にこのKAが存在するためには、その端部に電位差を生じさせる必要があることが注目された。導体内の電流の強度は電位差を決定する。電位差が大きいほど、導体内の電界の張力が大きく、次に、ほとんどのスピードオンア - アースモーションは荷電粒子を取得する。 Muleの形によると、これは電流の増加を意味します。

各導体 - TVER - DIA、液体および気体 - プロボーダの端部での付着電位差からの電流力のある程度の依存性がある。この依存関係は、いわゆると表現されます 電圧 - アンペアハドライダーエクスプローラ。それは類似しており、エクスプローラ内の電流強度を異なる電圧値で測定します。ボルトの知識 - アンペアキャラクタ - ristalは、電流を研究するときに大きな役割を果たす。

オームの法則

最も単純な形式は、金属導体の電圧特性と電解質の溶液を有する。初めて（金属用）、ドイツの科学者Georg OHMが設置されているため、電圧からの電流の依存関係が呼び出されます。 オームの法則図109に示すチェーンのプロット上で、電流はポイント1から点2に向けられます . 導体の端部の電位差（電圧）の差は、u \u003dφ1 - φ2である。電流は左から右に向けられるので、電界強度は同じ側に向けられ、φ1\u003eφ2に向けられる。

回路のプロットのオームの法則によると、電流は印加電圧Uに正比例し、導体Rの原価計算に反比例します。

オームの法則は非常に単純な形をしていますが、実験を証明するが、その正義はかなり困難です。その事実は、導体のコストがほとんどないので、電流の電流の大きな強度でさえも、金属導体部位の電位差の差があることである。

議論された電子は、そのように小さなストレスを測定するのには不適当である：その意味が小さすぎる。より敏感な装置が必要です。その後、電流強度電流計を測定し、電圧が高感度電位計であるため、電流強度が電圧に比例することを確認できます。電圧 - 電圧計を測定するための通常の装置の使用は、オーム法の使用に基づいています。

装置の原理は、電圧計はAMPメータと同じです。プリボールの矢印の回転角は電流の強度に比例します。電圧計に沿った電流の強度は、それがサブキーであるチェーンポイント間の電圧によって決まります。したがって、電圧計抵抗を知ることで、強度の電圧を決定することが可能です。実際には、装置は直ちに電圧の電圧を示したように傾斜している。

抵抗。 導電性の主な電子特性 - 抵抗性。所与の電圧でワイヤ内の電流の電流はこれによって異なります。導体のコントラストは、導体の反動を測定して電流を確立することがそのままである。 OHMの法則を使用して、導体の抵抗を定義することができます。

これを行うには、電圧と電流強度を測定します。

抵抗は導体の材料とその幾何学的サイズに依存します。一定の轟音断面Sを有するプロボデル長Lの抵抗は以下の通りである。

ここで、Pは物質の属とその状態に依存する値（1位の温度から）です。 veli-rank 導体の具体的な接続。抵抗率 端部を有する立方体形状を有する導体の構造に数値的に等しい1m、 電流が立方体の他の反対側のエッジに垂直に沿って向けられている場合。

車両抵抗ユニットは、OHM上のブラケットに基づいて取り付けられ、それを呼び出す。 ワイヤーニックは抵抗性を持っています1オーム、 潜在的な違いの点であれば1 B それの現在の電力1 A

抵抗率の単位1オーム？金属の具体的な共対地は小さい。誘電体は非常に大きな抵抗率を有する。表中には、ある物質の特定の抵抗値の例がある。

OHM法の価値

OHM法は、所与の電圧および既知の抵抗で電流鎖の現在の強度を決定する。現在の強度に依存するため、熱電流、化学的および磁気電流を計算することができます。オームの法則は、小さな抵抗の導体の通常の照明ネットワークを閉じることが危険であることを意味します。電流の強さは非常に大きくなることが判明しています。

オームの法則は、恒久的な電流の電気的回転全体の基礎です。式 - あなたはよく理解し、しっかり覚えている必要があります。

電気チェーンシーケンシャルおよび並列導体接続

電流源から、エネルギーを電子ランプ、ラジオ、博士を消費するデバイスにワイヤで送ることができます。 電気チェーン様々な複雑さ。電気回路は、エネルギー源、電気エネルギー、接続線、接続回路接続を必要とする装置で構成されています。しばしば そして電気回路は電流制御装置を含む そしてチェーンのさまざまな部分、 - 電流計と電圧計の電圧。

ワイヤの最も単純で最も一般的な関節は、順次および平行な化合物を含む。

導体の逐次的な接続

順次接続で電子回路分岐はありません。すべての導体は互いに交互にチェーンに含まれています。図1は、2つの導体1と2の連続的な接続を示しています , 抵抗R 1および R 2。それは2つのランプ、電気的には2つの巻線または博士の巻線であり得る。

両方の導体における電流の電力は同じである、すなわち（1）

導体では、直流の場合の電荷は蓄積されず、一定時間にわたって導体の断面を介して同じ電荷を通過する。

チェーンの連続部分の端部の電圧は、導体の最初のラムラムの電圧から折り畳まれています。

この単純な関係の証明であなたが対処することを願っています。

全体として、そして抵抗性のある地域のためのオームの法則を適用する r 1そして R 2、シーケンス化合物のチェーンの全域の全域の全域の抵抗を呼び出すことができます。

この規則は、任意の数の順次接続された導体に適用できます。

導体上の電圧と連続する接続によるそれらの抵抗は比率に関連しています。

この平等を証明する。

Pro-Vodnikovの並列接続

2つのPro-Vodkov 1と2C抵抗の並列接続を図2に示します。 r 1そして R 2。この場合、電流1は2時間分岐している。第1および第2のPro - Vodnikovにおける電流強度は、I 1およびI 2で表される。時点のようにだが- 導体の分岐（そのような点が呼ばれます ノード） -電荷は流れ込みではなく、ノードに時間の単位に入る電荷は電荷に等しく、同時にノードを残します。その結果、i \u003d I 1 + I 2

Pro-Vodnikovの端部の端部では、並列に接続されています。

照明ネットワークは電圧220または127Vを維持する。この電圧では、電気エネルギーを消費するBORによって計算されます。したがって、パラレルワンダイビングは異なるバラタを接続するための最も一般的な方法です。この場合、1つの装置の故障が残りの作業に反映されないが、連続的な接続では、1つの機器の故障は様々なスイングチェーンである。

全体としてのサイト全体のためのオームの法則を適用し、抵抗r 1とrを持つセクション 2 , 値がサイトの全抵抗を逆にすることを証明することができます ab個々のワイヤの数量逆抵抗の量に等しい：

各ワイヤの電流の電力と並列接続を伴う導体の抵抗は関係に関連しています

チェーン内の様々な導体は、互いに互いに結合しても並列に接続されている。第1の場合、現在の強度は全ての導体において、そして2番目の場合にはPro - Vodnikov上の同じ電圧である。ほとんどの場合、照明ネットワークには、さまざまな消費者が並行して接続されています。

電流と電圧の測定

現在のアンペアメーターの強度を測定する方法、および電圧電圧計はそれぞれ知っておくべきです。

現在の強度の測定

AMパーセルエクスプローラの電流の強度を測定するために、この導体と一貫して含まれています。（図1）。しかし、あなたはアンペアメーター自体がいくつかの救助を持っていることに留意する必要があります r。したがって、アンペアメートルがオンになっている回路領域の抵抗は増加し、非可変電圧で、OHMの法則に従って電流が低下します。電流計が現在の強度でできるだけできるだけ提供するために、それらによって現在測定されている、その救助は非常に小さい。電流計をコンセントに接続して、雷ネットワークで現在の強度を測定するために覚えており、決して訓練することはありません。 happen 短絡;装置の小さな反対側の電流の強度は、AMパーセルの巻線の巻線と同じくらい大きくなります。

電圧測定

抵抗でチェーン領域の電圧を測定するために r、電圧計は並列に接続されています。電圧計上の電圧は一致していますが、チェーンの断面に電圧が得られます（図2）。

電圧計の抵抗があれば r b.それからチェーンに変えた後、サイトの抵抗はもはやなくなります r、だが . このため、チェーンの面積の測定電圧が低下します。電圧計が測定電圧で顕著な検索を行うために、その抵抗は、電圧が測定される回路領域の抵抗と比較して大きくなければならない。電圧計は、ネットワークの電圧を超える電圧のために設計されている場合には、燃える危険性なしにネットワークに含めることができます。

アンプメーターは導体と一致している、電流が測定されます。電圧計は、電圧が測定される導体と平行になる。

DCの操作と電力

電流は彼のエネルギーと一緒に運ばれるので、このような広範な使用を受けました。このエネルギーはあらゆる形態に変えることができます。

導体内の異常な粒子の秩序運動で 電界はRAボットを作ります。彼女は呼ばれる 現在の仕事。今、物理学のコースからの仕事と力に関する情報を思い出してください viii。クラス。

現在の操作

回路の生産を検討してください。これは、均質な導体、例えば白熱灯の糸、電動モータの銃口、電動モータの銃口kaなどであってもよい。導体の横断面を介して電荷Qがある。それから電場は働きます a \u003d。qu。

電流以来 , その後、この作業は次のようになります。

チェーンのプロット上の現在の動作は、現在のオンブランチと時間の積に等しく、その間に作業が行われた。

エネルギーの保全の法則によると、この作業はチェーンの考慮された部分のエネルギーの変化に等しいべきです。したがって、鎖のこのセクションに割り当てられたエネルギーは、 at それは電流の操作と同じです（式（1）参照）。

回路部位で機械的作業が行われず、電流が化学的作用を生じない場合、導体の熱のみが発生する。加熱されたPro-Vodnikは周囲の体に熱を与えます。

加熱導体は以下のように発生する。電界が電子を加速します。結晶スリップ格子のイオンと衝突した後、それらはイオンにそれらのエネルギーを伝達する。その結果、平衡位置のイオンの無秩序な動きのエネルギーは年齢eである。これは内部エネルギーの増加を意味します。プロボドナの温度が上昇しており、周囲の体に熱を伝達し始めます。チェーンの回路の後の短時間の後、プロセスが設置され、そしてNE-RESTの温度は時間の経過とともに変更されます。エネルギーは電界の動作を通して導体によって連続的に受け取られます。しかし、導体は狂気の電流を取り囲んでいる熱量を伝達するので、彼の内部エネルギーは変わりません。したがって、現在の動作の式（1）は、導体によって伝送される熱の量を他の本体に決定する。

式（1）の場合、電流強度を通る電圧またはチェーン断面のオーム法を使用して電圧を通る電流強度のいずれかを表す場合、3つの同等の式を得る。

(2)

式A \u003d I 2 R Tに便利シリアル接続この場合の電流の電流がすべての導体で同じであるため、導体。類似者の場合、式は便利です , 全ての導体上の電圧は等しくているので。

ジュル - レンザの法則。

環境内のファクトコムを持つ導体を強調する熱の量を決定する法律は、実験的 - しかし英語の科学者D. JOW LEM（1818-1889）およびロシアの科学者E. X.Lenz（1804-1865）によって最初に設立されました。 Joule - Lenzaの法則は、次のように定式化されました。 電流を有する導体によって放出される熱の量は、電流力のQUAD-RATAの積、プロトーンの抵抗、および導体を通過する時間に等しい。

(3)

省エネルギーの法則に基づく推論の理由でこの法律を受け取りました。式（3）を使用すると、導体を含むチェーンの任意の部分に割り当てられた熱量を計算できます。

現在の電力

任意の電気装置（ランプ、電動機）は、単位時間当たりに一定のエネルギーを消費するように設計されています。したがって、仕事とともに、それは非常に重要なことです 現在の電力これの力は時の電流の姿勢に等しいこの時間間隔へのT。

この定義によると

(4)

この回路サイトにOHMの法則を使用している場合、電力のこの表現はいくつかの同等の形式で書き換えることができます。

ほとんどのデバイスはそれらによって消費される電力がキャンセルされます。

電流導体の通過は、その中のエネルギーの放出を伴う。このエネルギーは、電流の動作によって決定されます：導体の端部における転写された電荷と電圧の発火。

起電力

電流源は、起電力、またはEDCによって特徴付けられます。それで、ポケットの懐中電灯のための円形の電池で：1.5 V.これはどういう意味ですか？

反対側の符号のランクを運ぶ導体2つのMe-Tallic Ballsを接続してください。これらの電荷の電界の影響下で、導体内に電流が発生する（図1）。しかし、この電流は非常に短命です。電荷は急速に中和され、ボールの電位は同じになり、電界はSharnetです。

第三者。

電流が一定になるためには、サポートする必要があります絶対圧力ボールの間これを行うには、デバイスが必要です （電流源）、これは、ボールの電場の100ローンからのこれらの電荷に作用する力の方向とは反対方向にあるボールから別のボールへの電荷を移動するであろう。このような装置では、電荷、電気力、非静電原点の力が作用するはずである（図2）。 荷電粒子（クーロン場）の電界は、チェーン内の永久電流を維持することはできません。

静電原点（すなわちコウロン）の力を除いて、帯電粒子に作用する任意の力（すなわち、クーロン）を第三者Si - Lasiと呼ぶ。

あなたが省エネルギーの法則に変わるならば、チェーン内のマンの電流を維持するための彼らの脇の必要性についての結論はまだ非常に明確になります。静電界が潜在的にある。充電粒子を閉回路に沿って移動するときのこの場の動作はゼロである。同じ電流導体を洗浄することはエネルギーの放出を伴う - 導体は加熱される。以下、任意のチェーンでは、チェーン内にあるいくつかの種類のエネルギー源があるはずです。その中で、クーロン力によっては、第三者の非潜在力力を行う必要があります。閉回路に沿ったこれらの力の作業はゼロとは異なるはずです。これらの力によって作業を行う過程であり、荷電粒子が電流の電流源内で取得され、次いでそれを電気回路の導体に与える。

第三者の力は、すべての電流源内の荷電粒子の動きにつながります：電力プラントの発電機で、電子素子、電池など。

回路が閉じられると、チェーンのすべてのワイヤに電界が発生します。 現在の電源の中には、クーロン力に対する第三者の力の作用の下で電荷が移動している（正帯電電極から否定的に電子）。そしてチェーンの残りの部分全体で、それらは電界を駆動する（図2参照）。

感電と流体の流れとの間の類推。

電流の発生のメカニズムをよりよく理解するために、ワイヤ内の電力間電流とパイプ上の流体の流れの類似性を向けている。

水平パイプの任意の部分では、液体は参加の端の圧力差を通って流れます。液体はストール幅低減圧力に移動する。しかし、液体中の圧力力は、クーロン力のように潜在的な弾力性の強さの形である。したがって、閉路上のこれらの力の作業はゼロであり、これらの力のいくつかはパイプ上の流体の長期循環を引き起こすことができない。液体の過程は、摩擦力の作用後のエネルギーの損失によって減少します。サーカス水の場合、ポンプが必要です。

このポンプのピストンは液体の粒子上に作用し、強調およびポンプ出口上の圧力の立ち上がり差を生じさせる（図3）。これにより、液体はパイプを通って流れる。ポンプは電流の原因と似ており、サードパーティの強さの役割は移動ピストンから水に作用する力を果たします。 On-Sosaの内部では、圧力が低い場所から圧力が低い場所から流体が流れます。目的地の違いは電圧に似ています。

第三者の強さの性質。

第三者の強さの性質は異なる場合があります。発電所の発電機では、第三者の電力は移動導体内の磁場から電子への力である力である。これはVIIIクラスの物理学の過程で簡単にチェックされました。

電気的要素では、ボルト要素の例、化学力学的行為。電圧要素は、硫酸の溶液中に配置された亜鉛電極および銅電極からなる。化学力はキティ内の亜鉛の溶解を引き起こします。溶液中に、亜鉛イオンが溶液に移され、亜鉛電極自体が負に帯電している。（銅は硫酸にはほとんど溶解していません。）亜鉛電極と蜂蜜電極との間に現れ、閉電気回路内の電流が発生します。

起電力

Aquesomeサードパーティの力は重要なことを特徴としています物理的価値、起電力（省略版）。

閉回路内の電極対向力は、電荷が回路に沿って電荷に沿って移動しているときの第三者の力の比率である。

表現力はボルトで表されます。

あなたはチェーンの任意のプロットで電極安全強度について話すことができます。これはサードパーティの力の具体的な作業（単一の充電の動きに取り組む）は、輪郭全体ではなく、この分野だけです。 ガルバニック素子の電気駆動力1つの極から別の極への要素の内側の単一の床電荷を移動するとき、第三者の力の作品があります。サードパーティの力が潜在的な違いを介してラジオされることはなく、その作業は軌跡の形に依存するため、潜在的な違いによってラジマスさせることはできません。たとえば、ソース自体の電流源の端子間の電荷を移動するときのサードパーティの力の作業はゼロです。

今、あなたはEDCが何であるか知っています。 1.5 Vがバッテリに書き込まれると、これはサードパーティの強さ（この場合の化学薬品）が、バッテリの1つの極から別の極へ1つのセル内の電荷料金で1.5Jの作業を実行することを意味します。第三者の力がなく、すなわちEMFがない場合は、常設チェーンに存在できません。

図1図2図3

フルチェーンのオーム法

起電力は、既知の抵抗を有する閉電気回路における電流強度によって決定される。

電流の電流のEDCと抵抗の依存性による省エネルギー法の減少を見つけます。

電流源（電気素子、バッテリまたはハイインレーダー）と抵抗抵抗からなる、最も単純なフル（閉）チェーンを考慮してください。 r（図1）。電流源にはEMFεと抵抗Rがあります。 ソース抵抗は、外部抵抗Rチェーンとは対照的に、しばしば内部抵抗で充電される。R発生器では、巻線の抵抗、電解質溶液と電極の抵抗値である。

閉回路のための大学則は、Chains、EMFの現在の強度にバインドされます。 フル抵抗R + Rチェーン。エネルギーの保全およびJoule - Lenzaの則で使用されている場合、この接続は理論的に確立することができます。

それを取りましょう t導体のピット川の断面を通して電荷が充電される q。その後、電荷が移動しているときの第三者の作業は？Qを作成できます。Q。電流Q \u003d ITの強度の決定によると . したがって

(1)