Rezonancia napätia v elektrickom obvode a jej dôsledky. Rezonancia v sériovom obvode (napäťová rezonancia) Ako zistiť rezonanciu napätia v obvode
Oscilačný obvod- elektrický obvod, v ktorom môže dochádzať k kmitaniu s frekvenciou určenou parametrami obvodu.
Najjednoduchší oscilačný obvod pozostáva z kondenzátora a induktora zapojených paralelne alebo sériovo.
Kondenzátor C– reaktívny prvok. Má schopnosť akumulovať a uvoľňovať elektrickú energiu.
- Induktor L– reaktívny prvok. Má schopnosť akumulovať a uvoľňovať magnetickú energiu.
Voľné elektrické oscilácie v paralelnom obvode.
Základné vlastnosti indukčnosti:
Prúd tečúci v induktore vytvára magnetické pole s energiou.
- Zmena prúdu v cievke spôsobí zmenu magnetického toku v jej závitoch, čím sa v nich vytvorí EMF, ktorá zabráni zmene prúdu a magnetického toku.
Obdobie voľných kmitov obvodu L.C. možno opísať takto:
Ak má kondenzátor kapacitu C nabité na napätie U, potenciálna energia jeho náboja bude 
.
Ak pripojíte induktor paralelne k nabitému kondenzátoru L, jeho výbojový prúd bude pretekať obvodom a vytvorí magnetické pole v cievke.
Magnetický tok, ktorý sa zvyšuje od nuly, vytvorí EMF v smere opačnom k prúdu v cievke, čo zabráni zvýšeniu prúdu v obvode, takže kondenzátor sa nevybije okamžite, ale po chvíli t 1, ktorá je určená indukčnosťou cievky a kapacitou kondenzátora z výpočtu t 1 = .
Po uplynutí času t 1, keď je kondenzátor vybitý na nulu, prúd v cievke a magnetická energia budú maximálne.
Magnetická energia akumulovaná cievkou v tomto okamihu bude.
V ideálnom prípade s úplnou absenciou strát v obvode, E C budú rovné E L. Elektrická energia kondenzátora sa teda premení na magnetickú energiu cievky.
Zmena (pokles) magnetického toku akumulovanej energie cievky v nej vytvorí EMF, ktorá bude pokračovať v prúde v rovnakom smere a začne sa proces nabíjania kondenzátora indukovaným prúdom. Postupom času klesá z maxima na nulu t 2 = t 1, dobije kondenzátor z nuly na maximálnu zápornú hodnotu ( -U).
Takže magnetická energia cievky sa premení na elektrickú energiu kondenzátora.
Popísané intervaly t 1 a t 2 bude polovica periódy úplného kmitania v obvode.
V druhej polovici sú procesy podobné, iba kondenzátor sa vybije zo zápornej hodnoty a prúd a magnetický tok zmenia smer. Časom sa v cievke opäť nahromadí magnetická energia t 3, zmena polarity pólov.
Počas poslednej fázy oscilácie ( t 4), akumulovaná magnetická energia cievky nabije kondenzátor na jeho pôvodnú hodnotu U(pri absencii strát) a proces oscilácie sa bude opakovať.
V skutočnosti, za prítomnosti energetických strát na aktívnom odpore vodičov, fázových a magnetických strát, budú oscilácie amplitúdne tlmené.
čas t 1 + t 2 + t 3 + t 4 bude perióda oscilácie 
.
Frekvencia voľných kmitov obvodu ƒ = 1 / T
Frekvencia voľnej oscilácie je rezonančná frekvencia obvodu, pri ktorej je indukčná reaktancia X L = 2πfL rovná reaktancii kapacity X C = 1/(2πfC).
Výpočet rezonančnej frekvencie L.C.- obrys:
Na výpočet rezonančnej frekvencie oscilačného obvodu je k dispozícii jednoduchá online kalkulačka.
Účinník cosφ pri napäťovej rezonancii sa rovná jednotke.
2. Stav, znak a aplikácia stresovej rezonancie. Kedy je napäťová rezonancia škodlivá? prečo?
Režim, v ktorom je v obvode so sériovým zapojením indukčného a kapacitného prvku vstupné napätie vo fáze s prúdovou, napäťovou rezonanciou.
Náhly výskyt rezonančného režimu vo vysokovýkonných obvodoch môže spôsobiť núdzové situácie, viesť k porušeniu izolácie drôtov a káblov a vytvoriť nebezpečenstvo pre personál.
3. Akými spôsobmi možno dosiahnuť napäťovú rezonanciu?
Pri pripojení oscilačného obvodu pozostávajúceho z tlmivky a kondenzátora na zdroj energie môže dôjsť k rezonančnému javu. Sú možné dva hlavné typy rezonancie: keď sú cievka a kondenzátor zapojené do série, dochádza k rezonancii napätia a keď sú zapojené paralelne, dochádza k rezonancii prúdu.
4. Prečo pri napäťovej rezonanciiU 2 >U 1 ?
Kde R je aktívny odpor
I – súčasná sila
XL – indukčnosť cievky
XC – kapacita kondenzátora
Z – impedancia striedavého prúdu
Pri rezonancii: UL = UC,
Kde UC je napätie cievky,
UL – napätie kondenzátora
Napätie možno nájsť:
U=UR+UL+UC =>U=UR,
Kde UR je napätie cievky, ku ktorej je pripojený voltmeter V2, čo znamená napätie V2=V1
5. Aká je vlastnosť napäťovej rezonancie? Vysvetli to.
V dôsledku toho je možné rezonančný režim dosiahnuť zmenou indukčnosti cievky L, kapacity kondenzátu C alebo frekvencie vstupného napätia ω.
6. Napíšte výraz pre Ohmov zákon z hľadiska vodivosti pre obvod s paralelným zapojením kondenzátora a indukčnej cievky. Aká je celková vodivosť?
Ohmov zákon prostredníctvom vodivosti pre striedavý prúdový obvod s paralelným zapojením vetiev.
7. Stav, znak a aplikácia prúdovej rezonancie.
teda rovnosť indukčnej a kapacitnej vodivosti.
8 . Akými spôsobmi možno dosiahnuť súčasnú rezonanciu?
Režim, v ktorom v obvode obsahujúcom paralelné vetvy s indukčnými a kapacitnými prvkami je prúd nerozvetvenej časti obvodu vo fáze s napätím, rezonanciou prúdov.
9. Prečo pri rezonancii prúdovja 2 > ja 1 ?
Pretože na základe vektorového diagramu prúdov pri rezonancii bude graf pravouhlý trojuholník, kde prúdy I a I 1 budú nohy a prúd I 2 bude prepona. V dôsledku toho bude I2 väčšie ako I1.
10. Aká je vlastnosť rezonancie prúdu? Vysvetli to.
Pri prúdovej rezonancii sú prúdy vo vetvách výrazne väčšie ako prúd v nerozvetvenej časti obvodu. Táto vlastnosť – sila prúdu – je najdôležitejšou vlastnosťou rezonancie prúdu.
11. Vysvetlite konštrukciu vektorových diagramov.
Účelom jeho konštrukcie je určiť aktívne a reaktívne zložky napätia na cievke a uhol fázového posunu medzi napätím na vstupe obvodu a prúdom
Výpočty
ZOZNAM POUŽITÝCH ZDROJOV
Elektrotechnika a elektronika. Kniha 1. Elektrické a magnetické obvody. - B 3 knihy: kniha 1 /B. G. Gerasimov a ďalší; Ed. V. G. Gerasimová. M.: Energoatomizdat, 1996. – 288 s.
Kasatkin A. S., Nemcov M. V. Elektrotechnika. M.: Vyššie. škola, 1999. – 542 s.
Elektrotechnika /Ed. Yu L. Chotuntseva. M.: AGAR, 1998. – 332 s.
Borisov Yu. M., Lipatov D. N., Zorin Yu. N. Elektrotechnika. Energoatomizdat, 1985. – 550 s.
GOST 19880-74. Elektrotechnika. Základné pojmy. Pojmy a definície. M.: Vydavateľstvo noriem, 1974.
Variabilné EMF. Mení sa podľa zákona:
Obrázok 1.
V obvode prúdi prúd vo forme:
Amplitúda prúdu $(\ (I)_m)$ súvisí s amplitúdou $((\mathcal E))_m$ podľa „Ohmovho zákona“ pre striedavý prúd:
Výraz:
celkový elektrický odpor. Uhol ($\varphi $), o ktorý kolísanie prúdu zaostáva za kolísaním napätia, je určený výrazom:
Ak zmeníte frekvenciu oscilácií ($\omega $). Ako vyplýva zo vzorcov (3), (5), dôjde k zmene amplitúdy prúdu ($I_m$) a fázového posunu ($\varphi $).
Ak $\omega =0$, potom výraz je $\frac(1)(\omega C)\to \infty $. Impedancia ($Z$) sa stáva nekonečnou, preto $I_m=0.$ Pri $\omega =0$ máme do činenia s jednosmerným prúdom, ktorý neprechádza cez kondenzátor. Ak začnete zvyšovať frekvenciu, potom hodnota reaktancie ($(\left(\omega L-\frac(1)(\omega C)\right))^2$) najprv klesá, teda impedancia klesá , $I_m.$ sa zvyšuje. Keď sa frekvencia ($\omega $) rovná rezonančnej frekvencii obvodu ($(\omega )_0$):
celkový odpor obvodu ($Z$) sa stáva minimálnym a rovná sa aktívnemu odporu obvodu ($R$). Sila prúdu dosahuje maximum. Pre $\omega >(\omega )_0$ je výraz $(\left(\omega L-\frac(1)(\omega C)\right))^2\ne 0$ a rastie so zvyšujúcou sa frekvenciou. Impedancia sa opäť zvyšuje, amplitúda prúdu klesá a asymptoticky sa blíži k nule.
Vyššie opísaný proces je graficky znázornený na obr.
Obrázok 2
Amplitúda prúdu pri rezonančnej frekvencii ($\omega =(\omega )_0$) sa rovná:
v tomto prípade je fázový rozdiel nula ($\varphi =0$). V obvode nie je žiadna kapacita ani indukčnosť. Pri tejto frekvencii sú napätia na kapacite a indukčnosti úplne vzájomne kompenzované, pričom sa stávajú rovnako veľké, pretože sú vždy vo fáze opačné. Táto rezonancia sa nazýva napäťová rezonancia. Vektorový diagram napäťovej rezonancie je na obr.3. Pri rezonancii sa obvod správa ako aktívny odpor.
Obrázok 3.
Komentujte
Obzvlášť zaujímavý je teda prípad vynútených oscilácií, keď sa frekvencia generátora EMF (alebo použitého externého napätia) rovná rezonančnej frekvencii. V tomto prípade amplitúda prúdu dosiahne maximum a fázový posun medzi prúdom a napätím je nulový. Obvod pôsobí ako aktívny odpor.
Aplikácia napäťovej rezonancie
Fenomén napäťovej rezonancie sa používa v rádiotechnike, ak je potrebné zosilniť kolísanie napätia akejkoľvek frekvencie, napríklad v zariadeniach vstupnej časti rádiového prijímača. V tejto časti je oscilačný obvod ($LC$). Faktor kvality tohto obvodu je vysoký, napätie z obvodového kondenzátora sa privádza na vstup zosilňovača. Vstupné signály spôsobujú v anténe striedavý prúd pomerne vysokej frekvencie, ktorý spôsobuje vzájomnú indukciu emf v cievke $L$, ktorej amplitúda je $((\mathcal E))_m\ \ $. Vplyvom rezonancie sa na kondenzátore (a teda aj na vstupe) objaví napätie s amplitúdou $((\mathcal E))_mO>((\mathcal E))_m.$ Toto zosilnenie funguje len v úzkom frekvenčnom rozsahu, okolo rezonančnej frekvencie, čo vám umožní vybrať len vibrácie požadovanej frekvencie z veľkého množstva signálov z rôznych rozhlasových staníc.
Príklad 1
Cvičenie: Aká je amplitúda napätia na kondenzátore ($U_(mC)$) pri napäťovej rezonancii, ak sú oscilácie slabo tlmené? Faktor kvality obvodu je $\O$. Externé EMF sa mení v súlade so zákonom: $(\mathcal E)=((\mathcal E))_m(sin \left(\omega t\right)\ ).$
Riešenie:
Amplitúda prúdu pri rezonancii dosahuje maximum, rovná sa:
kde $(\omega )_0$ je rezonančná frekvencia.
Preto sa amplitúda napätia na kondenzátore bude rovnať:
kde sa kapacita rovná:
Nahradením $X_C$ z (1.3) a $I_(m\ )$ z (1.1) do vzorca (1.2) získame amplitúdu napätia na kondenzátore pri rezonancii:
Zoberme si, že:
\[(\omega )_0=\frac(1)(\sqrt(LC))(1.5)\]
Dosadením výrazu pre rezonančnú frekvenciu do vzorca (1.4) dostaneme:
kde $O=\frac(1)(R)\sqrt(\frac(L)(C))$ je faktor kvality obvodu.
odpoveď:$U_(mC)=((\mathcal E))_mO.$
Príklad 2
Cvičenie: Aká je amplitúda napätia na indukčnosti ($U_(mL)$) pri napäťovej rezonancii, ak sú oscilácie slabo tlmené? Faktor kvality obvodu je $\O$. Externé EMF sa mení v súlade so zákonom: $(\mathcal E)=((\mathcal E))_m(sin \left(\omega t\right)\ ).$
Riešenie:
Výraz pre napätie na indukčnosti možno zapísať ako:
kde výraz pre aktuálnu amplitúdu ($I_m(\omega_0)$) pri napäťovej rezonancii:
Poďme nahradiť:
\[(\omega )_0=\frac(1)(\sqrt(LC))\left(2.4\right).\]
Zistili sme, že amplitúda napätia naprieč indukčnosťou sa rovná:
odpoveď:$U_(mL)(=(\matematické E))_mO.$
Kolísanie napätia na kondenzátore a indukčnosti má rovnakú amplitúdu, ale ich fázový rozdiel sa rovná $\pi$.
Potom majú svoj vlastný vplyv na generátor napájajúci obvod a na fázové vzťahy medzi prúdom a napätím.
Induktor zavádza fázový posun, pri ktorom prúd zaostáva za napätím o štvrtinu periódy, zatiaľ čo kondenzátor naopak spôsobuje oneskorenie napätia v obvode vo fáze s prúdom o štvrtinu periódy. Vplyv indukčnej reaktancie na fázový posun medzi prúdom a napätím v obvode je teda opačný ako účinok kapacitnej reaktancie.
To vedie k tomu, že celkový fázový posun medzi prúdom a napätím v obvode závisí od pomeru hodnôt indukčnej a kapacitnej reaktancie.
Ak je hodnota kapacitného odporu obvodu väčšia ako indukčná, potom je obvod kapacitný, to znamená, že napätie zaostáva vo fáze s prúdom. Ak je naopak indukčná reaktancia obvodu väčšia ako kapacitná, potom napätie vedie k prúdu, a preto je obvod indukčný.
Celková reaktancia Xtot obvodu, ktorý uvažujeme, sa určí sčítaním indukčnej reaktancie cievky X L a kapacitnej reaktancie kondenzátora X C.
Ale keďže pôsobenie týchto odporov v obvode je opačné, potom je jednému z nich, konkrétne Xc, pridelené znamienko mínus a celková reaktancia je určená vzorcom:
Aplikovaním na tento obvod dostaneme:
Tento vzorec je možné transformovať takto:
Vo výslednej rovnosti I X L je efektívna hodnota zložky celkového napätia obvodu, ktorá prekoná indukčnú reaktanciu obvodu, a I X C je efektívna hodnota zložky celkového napätia obvodu, ktorá prekoná indukčnú reaktanciu obvodu. kapacitná reaktancia.
Celkové napätie obvodu pozostávajúceho zo sériového zapojenia cievky a kondenzátora teda možno považovať za pozostávajúce z dvoch pojmov, ktorých hodnoty závisia od hodnôt indukčných a kapacitných reaktancií obvodu.
Verili sme, že takýto obvod nemá aktívny odpor. Avšak v prípadoch, keď aktívny odpor obvodu nie je taký malý, že ho možno zanedbať, je celkový odpor obvodu určený nasledujúcim vzorcom:
kde R je celkový aktívny odpor obvodu, X L -X C je jeho celková reaktancia. Ak prejdeme k vzorcu Ohmovho zákona, máme právo napísať:
Rezonancia napätia v obvode striedavého prúdu
Indukčné a kapacitné reaktancie zapojené do série spôsobujú menší fázový posun medzi prúdom a napätím v obvode striedavého prúdu, ako keby boli v obvode zapojené oddelene.
Inými slovami, zo súčasného pôsobenia týchto dvoch reaktívnych odporov rôzneho charakteru v obvode dochádza ku kompenzácii (vzájomnej deštrukcii) fázového posunu.
Úplná kompenzácia, teda úplná eliminácia fázového posunu medzi prúdom a napätím v takomto obvode nastane vtedy, keď sa indukčná reaktancia rovná kapacitnej reaktancii obvodu, t.j. keď X L = X C alebo, čo je rovnaké, keďω L = 1 / ωС.
Obvod sa v tomto prípade bude správať ako čisto aktívny odpor, teda ako keby nemal ani cievku, ani kondenzátor. Hodnota tohto odporu je určená súčtom aktívnych odporov cievky a spojovacích vodičov. V tomto prípade bude najväčší v reťazci a je určený vzorcom Ohmovho zákona I = U / R, kde R je teraz umiestnené namiesto Z.
Súčasne efektívne napätia na cievke U L = I X L aj na kondenzátore Uc = I X C budú rovnaké a budú čo najväčšie. Pri nízkom aktívnom odpore obvodu môžu byť tieto napätia mnohonásobne vyššie ako celkové napätie U na svorkách obvodu. Tento zaujímavý jav sa v elektrotechnike nazýva napäťová rezonancia.
Na obr. Obrázok 1 zobrazuje krivky napätia, prúdu a výkonu pri napäťovej rezonancii v obvode.
Malo by sa pevne pamätať na to, že odpory X L a X C sú premenlivé v závislosti od frekvencie prúdu a stojí za to aspoň mierne zmeniť jeho frekvenciu, napríklad ju zvýšiť, pretože X L =ω Lsa zvýši a X C == 1 / ωС sa zníži a tým sa okamžite naruší napäťová rezonancia v obvode a spolu s aktívnym odporom sa v obvode objaví aj jalový odpor. To isté sa stane, ak zmeníte hodnotu indukčnosti alebo kapacity obvodu.
Pri napäťovej rezonancii sa výkon zdroja prúdu vynaloží iba na prekonanie aktívneho odporu obvodu, t.j. na zahrievanie vodičov.
V obvode s jedným induktorom energia osciluje, t.j. periodicky prenáša energiu z generátora do cievok. V obvode s kondenzátorom sa deje to isté, ale kvôli energii elektrického poľa kondenzátora. V obvode s kondenzátorom a tlmivkou at stresová rezonancia(X L = X C) energia, akonáhle je uložená v obvode, periodicky prechádza z cievky do kondenzátora a späť a zdroj prúdu dostáva len spotrebu energie potrebnú na prekonanie aktívneho odporu obvodu. teda výmena energie nastáva medzi kondenzátorom a cievkou takmer bez účasti generátora.
Stačí sa len zlomiť napäťová rezonancia oceniť, ako sa energia magnetického poľa cievky nebude rovnať energii elektrického poľa kondenzátora a v procese výmeny energie medzi týmito poľami sa objaví prebytok energie, ktorý bude pravidelne prúdiť z zdroj do obvodu, alebo sa do neho obvod vráti späť.
Tento jav je veľmi podobný tomu, čo sa deje v hodinovom mechanizme. Kyvadlo hodín by mohlo nepretržite kmitať bez pomoci pružiny (alebo záťaže v chodiacich hodinách), nebyť trecích síl, ktoré spomaľujú jeho pohyb.
Pružina odovzdávajúca časť svojej energie kyvadlu v správnom momente mu pomáha prekonávať sily trenia, čím je zabezpečená kontinuita kmitov.
Podobne v elektrickom obvode, keď v ňom dôjde k rezonancii, zdroj prúdu vynakladá svoju energiu iba na prekonanie aktívneho odporu obvodu, čím podporuje oscilačný proces v ňom.
Takže prichádzame k záveru, že obvod striedavého prúdu pozostávajúci z generátora a sériovo zapojeného induktora a kondenzátora sa za určitých podmienok X L = X C mení na oscilačný systém. Tento reťazec sa nazýva oscilačný obvod.
Z rovnosti X L = X C môžeme určiť frekvencia generátora, pri ktorej dochádza k rezonancii napätia:
Spolu s prospešným využitím fenoménu napäťovej rezonancie v elektrotechnike sa často vyskytujú prípady, kedy je napäťová rezonancia škodlivá. Veľké zvýšenie napätia v jednotlivých častiach obvodu (na cievke alebo na kondenzátore) v porovnaní s napätím generátora môže viesť k poškodeniu jednotlivých častí a meracích prístrojov.
V elektrotechnike sa pri analýze prevádzkových režimov elektrických obvodov široko používa koncept dvojterminálnej siete. Dvojkoncová sieť je zvyčajné nazývať časť elektrického obvodu ľubovoľnej konfigurácie, uvažovanú vo vzťahu k dvom vybraným svorkám (pólom). Dvojsvorkové obvody, ktoré neobsahujú zdroje energie, sa nazývajú pasívne. Akákoľvek pasívna dvojsvorková sieť sa vyznačuje jednou veličinou - vstupným odporom, t.j. odpor meraný (alebo vypočítaný) vzhľadom na dva terminály siete s dvoma terminálmi. Vstupný odpor a vstupná vodivosť sú vzájomne inverzné veličiny.
Nech pasívna dvojkoncová sieť obsahuje jednu alebo viac tlmiviek a jeden alebo viac kondenzátorov. Pod rezonančný režim Prevádzka takejto siete s dvoma terminálmi je chápaná ako režim (režimy) siete s dvoma terminálmi, v ktorej je vstupný odpor čisto aktívny. Vo vzťahu k vonkajšiemu obvodu sa dvojpólová sieť správa ako aktívny odpor, v dôsledku čoho sú vstupné napätie a prúd vo fáze. Existujú dva typy rezonančných režimov: napäťová rezonancia a prúdová rezonancia.
Napäťová rezonancia
V najjednoduchšom prípade možno získať rezonanciu napätia v elektrickom obvode striedavého prúdu zapojením induktora a kondenzátorov do série. Súčasne zmenou kapacity kondenzátorov pri konštantných parametroch cievky sa získa rezonancia napätia pri konštantných hodnotách napätia a indukčnosti, frekvencie a aktívneho odporu obvodu. Pri zmene kapacity kondenzátorov S dochádza k zmene reaktančnej kapacity. Zároveň sa mení aj celkový odpor obvodu, teda mení sa prúd, účinník, napätie na tlmivke, kondenzátory, ako aj činný, jalový a zdanlivý výkon elektrického obvodu. Aktuálne závislosti ja, účinník cosa impedancia Z Obvody striedavého prúdu ako funkcia kapacity (rezonančné krivky) pre uvažovaný obvod sú znázornené na obr. 9, A. Vektorový diagram prúdu a napätia tohto obvodu pri rezonancii je znázornený na obr. 9, b.
Ako je zrejmé z tohto diagramu, zložka jalového napätia U L na cievke pri rezonancii sa rovná napätiu U C na kondenzátore. V tomto prípade napätie na induktore U do pri rezonancii v dôsledku toho, že cievka okrem reaktancie X L má tiež aktívny odpor R o niečo väčšie ako napätie na kondenzátore.
Rozbor prezentovaných výrazov (2), ako aj Obr. 9, A A b ukazujú, že napäťová rezonancia má množstvo charakteristických čŕt.
1. Pri napäťovej rezonancii nadobudne celkový odpor striedavého elektrického obvodu minimálnu hodnotu a ukáže sa ako rovný jeho aktívnemu odporu, t.j.
2. Z toho vyplýva, že pri konštantnom napájacom napätí ( U= const) pri napäťovej rezonancii dosiahne prúd v obvode najväčšiu hodnotu ja=U/Z=U/R. Teoreticky môže prúd dosiahnuť veľké hodnoty určené sieťovým napätím a aktívnym odporom cievky.
A)b)
3. Účiník pri rezonancii cos= R/Z=R/R= 1, t.j. nadobúda najväčšiu hodnotu, ktorá zodpovedá uhlu = 0. To znamená, že vektor prúdu a vektor napätia siete sa zhodujú v smere, pretože majú rovnaké počiatočné fázy i = u.
4. Aktívny výkon pri rezonancii P=RI. 2 má najväčšiu hodnotu rovnajúcu sa plnému výkonu S, zároveň jalový výkon obvodu Q=XI 2 = (X L - X c) ja 2 sa ukáže ako nula: Q=Q L - Q C = 0.
5. Keď dôjde k rezonancii napätia, napätia na kapacite a indukčnosti sú rovnaké U C = U L= X C ja=X L ja a v závislosti od prúdu a reaktancie môžu nadobudnúť veľké hodnoty, mnohonásobne vyššie ako napájacie napätie. V tomto prípade sa napätie na aktívnom odpore rovná napätiu napájacej siete, t.j. U R= U.
Rezonancia napätia v priemyselných elektrických inštaláciách je nežiaducim a nebezpečným javom, pretože môže viesť k nehode v dôsledku neprijateľného prehriatia jednotlivých prvkov elektrického obvodu alebo poruchy izolácie vinutia elektrických strojov a zariadení, izolácie káblov a kondenzátorov. s možným prepätím v určitých úsekoch obvodu. Súčasne je napäťová rezonancia široko používaná v rôznych typoch nástrojov a elektronických zariadení.
